SCMOS相机 光束分析仪 DMD 光纤束 合束激光器 共焦 拉曼光谱仪 锁相放大器 无掩膜光刻机 高光谱相机
您对搜索结果满意吗?
(3)较小而相位匹配上也存在限制(除了在气体中),直接实现三倍频很困难。因此目前主要是通过级联产生。级联三倍频在级联的过程中,三倍频首先通过一个倍频晶体,将输入的泵浦光倍频(SHG),然后再将这两个光波进行和频(SFG),即可得到输入的三倍频的光,这里的两个过程都是基于非线性晶体材料的二阶非线性x(2)。下图是一个典型的三倍频装置。当使用Q开关或模锁激光器所产生的脉冲时,可以轻松地使这一过程高效进行,但在连续光的情况下也可以实现,例如通过谐振腔内倍频以及和频生成。总之,非线性晶体提供了一种产生大范围波长的实用方案,而这些波长往往难以直接从激光源获得。Covesion公司提供优质的周期极化铌酸锂 ...
ln波导(准相位匹配-QPM)中,通过自发参量下转换(SPDC)产生纠缠光子对,是量子信息技术的理想选择。通过USB接口和专有软件接口控制激光泵浦功率和晶体内部温度,以高精度调整相位匹配。我们同时还提供DLL文件以方便您使用LabVIEW,C++,Visual basic等语言进行控制或二次开发。本次实验我们将验证其偏振性。除了必要的光子源,我们还需要单光子探测器与高性能计数器。我们本次使用的是同样由该公司推出的NIR单光子探测器模块OEM,以及由Swabian公司推出的时间相关计数器 TimeTagger。NIR单光子探测器模块OEM为900 nm至1700 nm近红外波段的单光子探测带来了 ...
与照明脉冲的相位匹配,如图1c所示。另外,摄像头系统与门控图像可以使用加强语气。两者都能在非常快的时间尺度上对可重复的磁事件进行成像。整个图像的形成是通过相机系统对磁事件的积分来实现的。限制时间因子为照明源的脉冲宽度,分别为图像增强器的门控时间。如果您对磁学测量有兴趣,请访问上海昊量光电的官方网页:https://www.auniontech.com/three-level-150.html更多详情请联系昊量光电/欢迎直接联系昊量光电关于昊量光电:上海昊量光电设备有限公司是光电产品专业代理商,产品包括各类激光器、光电调制器、光学测量设备、光学元件等,涉及应用涵盖了材料加工、光通讯、生物医疗、科 ...
带的频率满足相位匹配条件,并且以未衍射光束不同的角度离开晶体,而这便形成了衍射光斑。晶体的几何形状对于获得所需的性能至关重要。大多数高端声光器件都是按标准规格制造的,G&H是一家行业内领xian的专业公司,提供广泛的声光可调谐滤波器,覆盖从紫外到中红外的波长,带宽小于1nm。G&H的声光可调谐系统包括电子控制、可配置驱动器,以提高操作人员的灵活性和反馈稳定系统。无论工作环境条件如何,均可以保持波长的稳定性。G&H还运用了一项获得专li的旁瓣抑制技术,以提高频谱纯度。(更多产品信息请参考:https://www.auniontech.com/details-491.htm ...
单频CARS与SRS显微系统单频CARS/SRS显微镜最具挑战性的部分是激发源,它必须产生两个同步的激光脉冲---泵浦和斯托克斯,需具有以下几点特征:1. 频率失谐在500和之间连续变化,以覆盖所有相关的振动跃迁。这意味着至少有一个泵浦/斯托克斯脉冲是广泛可调的。例如,假设一个固定的泵浦波长为800纳米,斯托克斯必须在835和1110 nm。2.脉冲持续时间为1 - 2 ps,对应于变换限制脉冲的带宽为以这种方式匹配压缩相中振动跃迁的典型线宽。这种选择优化了峰值功率和光谱分辨率之间的权衡。最佳脉冲持续时间也可以取决于实验条件,因为已经表明,在某些情况下,响应是一个与时间相关的函数,因此信号可以 ...
干拉曼散射的相位匹配条件,最好使用高数值孔径(NA)的水浸或油浸物镜。然后,光在前向被收集并重新聚焦到光电探测器上。为了确保收集效率,建议使用油浸式物镜。在本案例中,使用了一个60X 1.2 NA的水浸式物镜(UPLSASP 60XW,奥林巴斯)。一旦光线被聚光器收集,在经过光学过滤器阻挡调制光束后,它就被重新聚焦到光电二极管上。来自光电二极管的信号然后被送到锁相放大器(根据光电二极管的配置,可能需要一个前置放大器/跨阻抗放大器)。锁相放大器将信号与本地振荡器混合,并将调制频率的交流信号转换为直流输出。然后,它被送到数据采集系统,形成图像。在这个应用中,Hamamatsu S3994-01与一 ...
之间的关系由相位匹配条件决定。因此可以得到普通激光器很难或者不能产生的波长(例如,中红外,远红外或者太赫兹光谱区域),并且也可以实现很大范围的波长调谐(通常通过改变相位匹配条件)。因此OPO特别适用于激光光谱学。光参量振荡器一个限制条件是它需要具有很高光强和空间相干性的泵浦源。因此,通常需要采用一个激光器来泵浦OPO,由于不能直接采用激光二极管,该系统变得相对较复杂,包好一个激光二极管,一个二极管泵浦的固态激光器和实际的OPO.图2.环形谐振腔的光参量振荡器大多数OPO都是单共振的,即谐振腔的共振波长为信号光波长或者闲散光波长,而不是对两者都共振。(对于非共振的波,谐振腔二色性反射镜或者偏振光 ...
的温度下实现相位匹配。50mm 焦距透镜将泵浦光聚焦到 PPLN1,ROC 10cm 的曲面镜 (CM) 准直输出光束,然后用另一个 CM 聚焦到 PPLN2。对来自级联系统的 780nm 空间光束轮廓的分析测得的光束质量为 M2=1.15+/-0.2。图 4:级联倍频系统的实验设置相关文献[1] S. S. Sané et al., “11 W narrow linewidth laser source at 780 nm for laser cooling and manipulation of Rubidium.,” Opt. Express, vol. 20, no. 8, pp. 8 ...
renkov相位匹配示意图(上半部分)和上向下安装的太赫兹器件示意图(下半部分)基于DFG的第一代太赫兹QCL源的有源区设计采用双核结构,两个波长采用双声子共振(DPR)和束缚-连续体(BTC)衰减方案。然而,只有BTC核心设计了一个巨大的非线性磁化率,而DPR核心仅作为一个低THz产生的中红外源[36,37]。为了改善非线性THz转换,第二代THz源采用双核结构,采用两种单声子共振(SPR)设计,并在1-5 THz范围[40]中设计了一个巨大的χ(2)。为了探索该设计的宽带太赫兹产生,采用模态相位匹配方案制作了10个复合DFB器件阵列,实现了3.3 ~ 4.6 THz的太赫兹阶跃调谐。具有模 ...
更有效地达到相位匹配的条件。通过样品后,光在前进方向被采集,并重新聚焦在探测器上。通常,我们使用浸油聚光镜来提高采集效率。在这个示例中,我们使用了1.2NA,60倍(UPLSASP 60XW, 奥林巴斯)的物镜对光进行了聚焦。光被聚光镜采集后,通过了一个光学滤镜阻断被调制的光后,被重新聚焦到了光电二极管上。二极管所产生的信号随后被送入锁相放大器。取决于光电二极管的结构,电流或电压前置放大器可以被放置于二极管和锁相放大器之间。锁相放大器随后将收集的信号与本地振荡器混频,将调制的AC信号转换成DC信号,放大并输出。信号随后被送入采集卡中成图并储存。在这个应用指南中,一个Hamamatsu S399 ...
:能量守恒和相位匹配。能量守恒要求一个信号光子和一个闲频光子的能量之和必须等于一个泵浦光子的能量。因此,无限数量的光子组合是可能的。然而,将有效地发生的组合是满足周期性极化的铌酸锂晶体的准相匹配的条件。准相位匹配的波长组合,也称为实验波长,可以通过改变PPLN的温度或使用不同的极化周期的PPLN来改变。基于PPLN的Nd:YAG泵浦OPOs能有效地产生波长在1.3 ~ 5μm之间的可调谐光,甚至能产生较低效率的波长更长的光。PPLN的OPO用脉冲或连续泵浦激光器泵浦可以产生几瓦的输出功率。在共聚焦的条件下,泵浦与谐振信号光或闲频光,可以获得最小的振荡阈值,即晶体长度与共聚焦参数的比值为1。典型 ...
:能量转换和相位匹配。能量转换要求一个信号光子和一个闲置光子的能量和必须等于一个泵浦光子的能量。因此可以产生的光子组合是无限多的。然而会产生的有效组合是符合铌酸锂极化周期产生准相位匹配条件的组合。因此准相位匹配的波长组合称为运行波长,这种组合是通过改变PPLN温度或利用具有不同极化周期的PPLN来改变的。Nd:YaG泵浦的基于PPLN的OPO可有效地产生波长在1.3um和5um之间的可调光,甚至可产生更长波长的光,但效率较低。用脉冲或连续光泵浦,PPLN的OPO可产生几瓦的输出功率。二次谐波产生:PPLN是用于倍频的最有效晶体之一,尤其是能高效产生绿光和红光。PPLN一直用于倍频脉冲光1064 ...
个非常重要的相位匹配条件,满足相位匹配需要激光脉冲的群速度与太赫兹波的相速度相等。材料的击穿阈值、非线性系数都对产生的太赫兹辐射有影响,但一般条件下它的击穿阈值要远比光电导开关的击穿阈值要高。多见的光学晶体包括LiNbO3、GaSe、ZnTe、InP、InTe、DAST、OH1、DSTMS等,其中有机晶体DAST是当前已知的非线性效应最高的介质之一。您可以通过我们的官方网站了解更多的产品信息,或直接来电咨询4006-888-532。 ...
波长决定。准相位匹配波长可通过改变晶体的温度来稍微调节。Covesion库存的PPLN晶体,每个系列都包括多种不同的极化周期,这些极化周期可在给定的晶体温度下使用不同的输入波长。我们的计算调节曲线对相位匹配所需的温度给出了很好的参考。转换效率与温度的关系符合一个sinc2函数,描述晶体温度接受带宽(图5)。晶体越长,接受带宽越窄,越敏感。在许多情况下,非线性相互作用的效率对温度的敏感在几个摄氏度内。通过将晶体加热到比计算温度稍高的温度,例如高10℃,然后使晶体冷却,同时检测产生波长的输出功率,可以确定最佳温度。Covesion PPLN 炉子易于结合到一个光学装置中。它能够与Covesion的 ...
(OPO)。相位匹配是指在两个或更多频率的光通过晶体传播时固定这些光之间的相对相位。折射率随光的频率而变,因此,随着光子在材料中传播,两个不同折射率的光子之间的相位关系将改变。除非晶体对这些频率进行了相位匹配。为了输入光子进行有效的非线性转换,需要在整个晶体中保持输入光子和输出光子之间的相位关系。如果相位不能匹配,产生光子相互间将以正弦的方式在同相和异相之间变化,限制从晶体中输出光子的数量,如图所示。传统相位匹配要求光在一个特定的方向上在晶体中传输,在这个方向上晶体的自然双折射和输出光的折射率相匹配。尽管这种方式可以实现相位匹配,但是限制了这些材料只能在小波长范围内实现。而通过改变结构,让PP ...
7服从第一类相位匹配。图1(a) 化合物K2(TeO)P2O7和Rb2(TeO)P2O7的SHG信号谱图;(b) 化合物K2(TeO)P2O7和Rb2(TeO)P2O7的相位匹配曲线为了阐明光学性质和电子结构之间的关系,对带隙和态密度(DOS)进行了测试和计算,由于DFT的本质影响,实验测试结果稍微小于计算的结果,并且发现三个化合物均为直接带隙。DOS数据表明A2(TeO)P2O7 (A=K,Rb,Cs)有相似的态密度。如图2所示,K2(TeO)P2O7、Rb2(TeO)P2O7和Cs2(TeO)P2O7的价带(Valance band)区域在-10--5eV之间,且主要由K 3p,Rb 4p ...
LN波导(准相位匹配-QPM)中的自发参数向下转换(SPDC)产生的。TPS_1550_TYPE_II结合了温度调谐PPLN波导晶体和波长稳定的激光源。可以在电脑端通过USB接口控制激光泵浦功率和晶体内部温度,进而调整高精度的相位匹配。单光子纠缠源系统组成部分如下所示,主要分模拟部分和数字部分,其中模拟部分控制PPLN晶体的温度、激光器的输出功率和系统温度控制;数字部分用于模拟部分温度采集控制、LCD显示、以及USB通信等;从上图可以看出泵浦光可以直接在Pump Output输出775nm的稳定光源,最大功率5mW;也可以使用外部的泵浦光从Pump input输入;在Output端输出1550 ...
干拉曼散射的相位匹配条件,最好使用高数值孔径(NA)的水或油浸物镜。然后沿向前方向收集光,将其重新聚焦到光电探测器上。确保收集效率,建议使用油浸物镜。在本例中,使用的是60X 1.2 NA水浸物镜(UPLSASP 60XW,Olympus)。一旦聚光器收集到光,然后将其重新聚焦到光学滤镜之后的光电二极管上,以阻挡调制光束。然后,将来自光电二极管的信号发送到锁相放大器上(取决于光电二极管的配置,可能需要前置放大器/跨阻放大器)。锁相放大器将信号与本地振荡器混合,然后将调制频率的交流信号转换为直流输出。然后将其发送到数据采集系统以形成图像。在此应用中,将Hamamatsu S3994-01与自制的 ...
晶体时因满足相位匹配条件发生倍频效应(通过调节倍频晶体的方向,可满足单束光入射不发生倍频),探测器接收倍频光的信号,通过该信号的时间延迟和强度可确定原始激光的脉冲宽度。(2)非共线传输型当两束光经过回返装置再次回到分束片时不是共轴传输即为非共线测量方式,如上图所示。两束光经透镜聚焦至倍频晶体倍频,二次谐波可通过光阑并被探测器接收,而基频光则被挡在探测器靶面外。与共线型相比,该方法可以消除信号光中的背景光,能提供更高的测量精度,因此是目前使用更加广泛的检测机制。昊量光电提供各种通用型及及针对各类应用专用型自相关一。您可以通过我们的官方网站了解更多的产品信息,或直接来电咨询4006-888-532 ...
非线性晶体的相位匹配条件,可以在中红外范围内实现连续可调谐的激光输出。OPO可用于光谱分析、气体检测、生物医学成像等领域,特别适用于需要在中红外波段进行高灵敏度分析或显微成像的应用。量子级联(Quantum Cascade):量子级联激光器是一种基于半导体超晶格结构的激光器,通过量子级联过程产生中红外激光。在量子级联激光器中,电子在多个能带之间通过逐级跃迁的过程释放能量,产生连续可调谐的中红外辐射。应用区别:量子级联激光器具有较高的功率和较窄的光谱线宽,适用于高分辨光谱测量、激光雷达、红外成像等领域。量子级联激光器还可以在高温环境下工作,因此适用于需要在恶劣条件下进行中红外激光应用的场合,例如 ...
显示更多
或 投递简历至: hr@auniontech.com